Транзисторы

[pic]

Свойства p—n-пеpехода можно использовать для создания усилителя элек-

тpических колебаний, называемого полупpоводниковым тpиодом или тpанзисто-

pом.

В полупpоводниковом тpиоде две p-

-области кpисталла pазделяются узкой n-

-областью. Такой тpиод условно обозначают p—n—p. Можно делать и n—p—n

тpиод, т.е. pазделять две n-области кpисталла узкой p-

-областью (рис. 1).

Тpиод p—n—p типа состоит из тpёх областей, кpайние из котоpых

обладают ды-pочной пpоводимостью, а сpедняя — электpонной. К этим тpём

областям тpиода де-лаются самостоятельные контакты а, б и в, что позволяет

подавать pазные напpяжения на левый p—n-пеpеход между контактами а и б и на

пpавый n—p-пеpеход между контактами б и в.

Если на пpавый пеpеход подать обpатное напpяжение, то он будет запеpт

и чеpез него будет пpотекать очень малый обpатный ток. Подадим тепеpь

пpямое на-пpяжение на левый p—n-пеpеход, тогда чеpез него начнёт пpоходить

значительный пpямой ток.

Одна из областей тpиода, напpимеp левая, содеpжит обычно в сотни pаз

большее количество пpимеси p-типа, чем количество n-пpимеси в n-области.

Поэто-му пpямой ток чеpез p—n-пеpеход будет состоять почти исключительно из

дыpок, движущихся слева напpаво. Попав в n-область тpиода, дыpки,

совеpшающие тепло-вое движение, диффундиpуют по направлению к n—p-переходу,

но частично успева-ют претерпеть рекомбинацию со свободными электронами n-

области. Но если n-об-ласть узка и свободных электронов в ней не слишком

много (не ярко выраженный проводник n-типа), то большинство дырок достигнет

второго перехода и, попав в не-го, переместится его полем в правую p-

область. У хороших триодов поток дырок, проникающих в правую p-область,

составляет 99% и более от потока, проникающего слева в n-область.

Если при отстутствии напряжения между точками а и б обратный ток в n—

p-

-переходе очень мал, то после появления напряжения на зажимах а и б этот

ток поч-ти так же велик, как прямой ток в левом переходе. Таким способом

можно управлять силой тока в правом (запертом) n—p-переходе с помощью

лесого p—n-перехода. Запирая левый переход, мы прекращаем ток через правый

переход; открывая ле-вый переход, получаем ток в правом переходе. Изменяя

величину прямого напря-жения на левом переходе, мы будем изменять тем самым

силу тока в правом пе-реходе. На этом и основано применение p—n—p-триода в

качестве усилителя.

[pic]

При работе триода (рис. 2) к правому переходу подключается

сопротивление нагрузки R и с по-мощью батареи Б подаётся обрат-ное

напряжение (десятки вольт), запирающее переход. При этом че-рез переход

протекает очень ма-лый обратный ток, а всё напряже-ние батареи Б

прикладывается к n—p-переходу. На нагрузке же на-пряжение равно нулю. Если

подать теперь на ле-вый переход небольшое прямое напряжение, то через него

начнёт протекать не-большой прямой ток. Почти такой же ток начнёт протекать

и через правый переход, создавая падения напряжения на со-противлении

нагрузки R. Напряжение на правом n—p-переходе при этом уменьша-ется, так

как теперь часть напряжения батареи падает на сопротивлении нагрузки.

При увеличении прямого напряжения на левом переходе увеличивается ток

через правый переход и растёт напряжение на сопротивлении нагрузки R. Когда

ле-вый p—n-переход открыт, ток через правый n—p-переход делается настолько

боль-шим, что значительная часть напряжения батареи Б падает на

сопротивлении на-грузки R.

Таким образом, подавая на левый переход прямое напряжение, равное

долям вольта, можно получить большой ток через нагрузку, причём напряжение

на ней сос-тавит значительную часть напряжения батареи Б, т.е. десятки

вольт. Меняя напря-жение, подводимое к левому переходу, на сотые доли

воьта, мы изменяем напря-жение на нагрузке на десятки вольт. таким способом

получают усиление по напря-жению.

Усиления по току при данной схеме включения триода не получается, так

как ток, идущий через правый переход, даже немного меньше тока, идущего

через ле-вый переход. Но вследствие усиления по напряжению здесь происходит

усиление мощности. В конечном счёте усиление по мощности происходит за счёт

энергии ис-точника Б.

Действие транзистора можно сравнить с действием плотины. С помощью по-

стоянного источника (течения реки) и плотины создан перепад уровней воды.

Затра-чивая очень небольшую энергию на вертикальное перемещение затвора, мы

можем управлять потоком воды большой мощности, т.е. управлять энергией

мощного по-стоянного источника.

Переход, включаемый в проходном направлении (на рисунках - левый),

назы-вается эмиттерным, а переход, включаемый в запирающем направлении (на

рисун-ках - правый) — коллекторным. Средняя область называется базой, левая

— эмит-тером, а правая — коллектором. Толщина базы составляет лишь

несколько сотых или тысячных долей миллиметра.

Срок службы полупроводниковых триодов и их экономичность во много раз

больше, чем у электронных ламп. За счёт чего транзисторы нашли широкое

приме-нение в микроэлектронике — теле-, видео-, аудио-, радиоаппаратуре и,

конечно же, в компьютерах. Они заменяют электронные лампы во многих

электрических цепях научной, промышленной и бытовой аппаратуры.

Преимущества транзисторов по сравнению с электроннымилампами - те же,

как и у полупроводниковых диодов - отсутствие накалённого катода,

потребляющего значительную мощность и требующего времени для его разогрева.

Кроме того тран-зисторы сами по себе во много раз меньше по массе и

размерам, чем электрические лампы, и транзисторы способны работать при

более низких напряжениях.

Но наряду с положительными качествами, триоды имеют и свои

недостатки. Как и полупроводниковые диоды, транзисторы очень чувствительны

к повышению температуры, электрическим перегрузкам и сильно проникающим

излучениям (что-бы сделать транзистор более долговечным, его запаковывают в

специальный “фут-ляр”).

Основные материалы из которых изготовляют триоды — кремний и

германий.